由于各对极下的磁动势和磁阻分别组成一个对称独立的分支磁路，所以一相绕组的磁动势就等于上述双层短距线圈组的磁动势。为了使式在实用中更为简便，一般把式用每相电流的有效值与每相每一支路串联匝数N来表示。设绕组的相电流为I，绕组的并联支路数为
，则线圈中的电流
，另外，和求绕组电动势时相同，每相每一支路串联匝数
，即有：
。将之代入式中，即可得到双层、短距、分布的单相绕组磁动势的公式
（1）
（2）
对基波磁动势
（3）
习惯上，用电角度来表示空间的位置，即有
（4）
对高次谐波磁动势
（5）
这样，整个脉振磁动势方程式可由式（1）改写成
（6）
（6）式的坐标原点应取在该相绕组的轴线处。
1）单相绕组的通以交流电，产生的磁动势是一脉振磁动势，沿圆周呈阶梯形分布。可以将阶梯形分布的磁动势分解为基波和一系列高次谐波，基波和高次谐波均为脉振波。
2）基波磁动势和高次谐波磁动势既是时间的函数，空间某处的磁动势随时间正弦变化，又是空间的函数，基波磁动势和高次谐波磁动势沿空间正弦分布。
3）磁动势绕组系数的计算和电动势的相同，说明磁动势的计算和电动势的计算相似，反映了时间波和空间波的统一。
4）磁动势基波幅值的位置在该相绕组的轴线上，高次谐波磁动势也必有一个幅值处在该相绕组的轴线上。